_WELCOMETO Radioland

Главная Схемы Документация Студентам Программы Поиск Top50  
Поиск по сайту



Навигация
Главная
Схемы
Автоэлектроника
Акустика
Аудио
Измерения
Компьютеры
Питание
Прог. устройства
Радио
Радиошпионаж
Телевидение
Телефония
Цифр. электроника
Другие
Добавить
Документация
Микросхемы
Транзисторы
Прочее
Файлы
Утилиты
Радиолюб. расчеты
Программирование
Другое
Студентам
Рефераты
Курсовые
Дипломы
Информация
Поиск по сайту
Самое популярное
Карта сайта
Обратная связь

Студентам


Студентам > Курсовые > Пушки Пирса с параллельным пучком

Пушки Пирса с параллельным пучком

Страница: 4/8

Рис.5 Характерная картина поля в пушках Пирса. а — для ленточного пучка; б — для аксиально-симметричного пучка.

Рис. 6 Схематический вид электродов пушек Пирса, формирующих ленточный (а) и цилиндри­ческий пучки (б). 1 — пучок; 2 — фокусирующий электрод; 3 — анод.

Электронные пушки способны создать на выходе параллельные, либо схо­дящиеся или расходящиеся электронные пучки. При этом, проходя через анодное отверстие пушки, пучки вы­ходят из области действия ее поля и попадают в пролет­ный канал, потенциал в области которого U будем счи­тать постоянным и равным потенциалу анода пушки —

Следовательно, в пучке будут действовать только силы взаимодействия между электронами самого пучка, т. е. он будет двигаться в поле, созданном собственным объемным зарядом.

Очевидно, что это поле будет приводить к расшире­нию пучка, и, кроме того, потенциал на его границе не будет равен потенциалу внутри пучка. Оценим действие пространственного заряда в основных типах пучков, на­чиная с более простого случая — ленточного пучка.

3.1. Формирование параллельного ленточного пучка.

Электронная пушка, формирующая параллельный ленточный пучок, может быть создана путем использования части плоскопараллельного потока, который характеризуется соотношениями:

U = Az4/3,

j = 2,33×10-6U3/2/z2

где z — продольная координата, отсчитываемая от катода (рис. 5-1);

А = Ua/d4/3при z = d, U =Ua.

Рис. 7. Параллельный ленточный пучок электронов. Граничные условия

Если из такого потока вырезать слой толщиной 2уп, то для со­хранения характера движения электронов в этом слое необходимо, чтобы на его границах выполнялись условия при у = 0:

U = Az4/3, dU/dy = 0

Для определения формы фокусирующих электродов, которые обеспечивали бы требуемое распределение потенциала вдоль гра­ницы потока, необходимо решить задачу Коши для уравнения Лап­ласа в области, внешней к потоку, при начальных условиях (5-3). Искомое решение может быть найдено аналитическим продолжением функции U = Az4/3 в плоскость комплексного переменного z + iy = rеiq (см. § 2-3):

Это выражение позволяет определить форму эквипотенциальных поверхностей в области, внешней к потоку, а следовательно, и форму фокусирующих электродов. Так, эквипотенциальная поверхность U = 0 определяется соотношением;

; ; %,

т. е. эквипотенциальная поверхность нулевого потенциала представляет собой плоскость, наклоненную к границе потока под углом 67,5°. Форма эквипотенциальных поверхностей с другим значением потенциала опреде­ляется соотношением:

и приводится на рис. 8.

Рис. 8. Форма эквипотенциальных линий, получающихся в результате расчета внешней задачи для параллельного ленточного пучка электронов и потенциалов: —0,25 Ua (кривая 1); —0,1 Ua (2); —0,05 Ua (3); 0 (4); 0,25 Uа (5); 0,5 Uа (6); Ua (7)

Если прикатодному фокусирующему элек­троду и анодному электроду придать форму найденных эквипотен­циален и задать для каждой соответствующий потенциал, то будет обеспечено получение параллельного электронного потока конеч­ной толщины 2уп, при этом ширина пучка (размер в направлении оси х) предполагается бесконечной.

С определенным приближением полученные результаты могут быть использованы и для электрон­ных потоков конечной ширины, в том случае когда хп >> 2уп и краевые эффекты не оказывают значительного влияния. Когда уп и хп имеют примерно одинаковую величину, необходимо опреде­лять систему электродов, которая обеспечивала хотя бы прибли­женное выполнение граничных условий рассмотренного выше вида вдоль обеих граничных плоскостей (хz и yz). Эта задача сущест­венно сложнее рассмотренной выше.

При заданных значениях Ua, d, уп и хп величина тока в ленточ­ном потоке найдется из закона «степени 3/2»:

Это выражение не учитывает влияния на отбор тока катода отверстия, которое прорезается в анодном электроде для вывода электронного пучка из пушки (рис. 9). Если отверстие не закрыто сет­кой, то оно приводит к ослаблению гра­диента поля у катода и уменьшению ве­личины токоотбора. Заметное отличие тока, отбираемого с катода, от тока, определяе­мого данным выражением, наблюдается в тех случаях, когда размер отверстия 2уп сравним с расстоянием катод—анод d (2yn ≈ d). Кроме того, наличие отверстия нарушает условия движения электронного потока в области пушки и приводит, в частности, к появлению у электронов потока y-составляющих скоростей, направленных от плоскости симметрии системы, в результате чего на выходе из пушки электронный по­ток будет расходящимся.

Рис. 9. Электронная пушка, формирующая параллельный ленточный пучок

1 — катод;

2 — фокусирующий электрод;

3 — анод;

4 — пучок  

Приближенно последний эффект анодного отверстия можно учесть, рассматривая это отверстие как щеле­вую линзу, фокусное расстояние которой f = 2U/(E1 — Е2), где:

U — потенциал электрода щелевой линзы (в нашем случае он равен потенциалу анода);

E1 — напряженность поля слева от электрода при отсутствии в нем отверстия;

Е2 —напряженность поля справа от электрода при том же условии (для рассматриваемого случая обычно внешнее поле за анодом пушки отсутствует и, следова­тельно, Е2 = 0).

Величина E1 находится из выражения для рас­пределения потенциала:

Подставляя в выражение для фокусного расстояния U=Ua, E2 = 0, , найдем . Фокусное расстояние отрицательно, что указывает на рассеивающий характер линзы.